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由图6—6可看出动力系数μ有如下一些特点。
1.θ/ω→0时，μ→1。与结构的自振周期相比，这时简谐荷载的数值随时间变化得相当慢，故可将简谐荷载作为静荷载处理。
2.0<θ/ω<1时，μ>1，且θ/ω增大时，μ亦增大。
3.θ/ω→1时，μ→∞，即结构自振频率接近于荷载频率时，振幅无限增大，这种现象称为共振。但由于实际问题中存在阻尼，共振时也不会出现振幅为无限大的情况，然而共振时的振幅比静位移大很多倍的情况是可能出现的，在工程中一般应设法避免这种情况出现，不过有时也可以充分利用这种现象。
4.θ/ω>1时，μ的绝对值随θ/ω值增大而减小，并趋近于零。当μ→0时，表明高频简谐荷载作用下，体系处于静止状态。
在单自由度结构上，当动力荷载与惯性力的作用点重合时，位移动力系数与内力动力系数是相同的，这时位移动力系数和内力动力系数可统称为动力系数。即结构最大内力与θ/ω之间的变化关系与上述结构位移幅值与θ/ω之间的变化关系是相同的。
图6-6
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